Рис. 58. Общая схема хода лучей в рефлекторе системы Ньютона. Параллельные лучи от звезд 1 и 2 после отражения от главного вогнутого зеркала и от плоского диагонального зеркала собираются в точках Г и £, где образуют изображения этих звезд: в данном случае звезды 1 и г. лежат на диаметрально противоположных краях поля зрения, величина которого определяется внутренним диаметром (отверстием) трубы.

Если мы поместим центр вторичного (плоского вспомогательного) зеркала на оптической оси трубы на рас: стоянии 100 мм от главного фокуса (разумеется, но направлению к главному зеркалу), то главный фокус окажется в боковом отверстии трубы как раз на уровне ее наружной боковой поверхности. На практике удобнее выводить главный фокус несколько далее наружу, что потребуется в ряде случаев, например, при использовании приспособлений для фотографирования небесных тел. Так, например, если мы захотим вынести главный фокус на 20 мм из трубы, то нам придется расположить плоское зеркало на расстоянии 120 мм от главного фокуса. Если какое-нибудь приспособление потребует большего выноса, то, естественно, вспомогательное зеркало придется соответственно передвинуть еще ближе к главному зеркалу, исходя из желаемого выноса главного фокуса. Какие же размеры придется придать плоскому зеркалу в таком случае?

Нередко приходится встречать указание, что размер малого зеркала определяется поперечником конуса лучей (вершина которого в главном фокусе) на том рас-стоянпи от главного фокуса, где помещается малое зеркало (рис. 59). Нет ничего ошибочнее такого совета.